НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Закон"

Согласно закону электромагнитной индукции С— — dW/dt при синусоидальном токе и потоке Ф=Фтах5т со* имеем L/max = = СОО>2Фтах.

В техническом отношении к функции управления током относятся: коммутация (включение — отключение) электрического тока и связанных с ним параметров; автоматическое и неавтоматическое регулирование, стабилизация, изменение по заданному закону электрического тока и связанных с ним параметров; распределение тока (электрической энергии) по объектам и потребителям; защита электротехнического оборудования от аварийных режимов (короткого замыкания, перегрузки, изменения частоты тока, направления потоков электроэнергии и др.

Автоматические регуляторы i стабилизаторы, предназначенные для автоматического регулирования по заданному закону того или иного выходного параметра работающего оборудования или поддержания этого параметра на заданном уровне.

Так как при определении потока рассеяния было условлено принимать магнитное сопротивление магнитопровода не зависящим от величины проходящего по нему потока, а обмотку считать равномерно распределенной по длине сердечника (/с—/к), то закон изменения разности магнитных потенциалов между точками сердечника и корпуса, лежащими в плоскости, перпендикулярной оси сердечника, будет выражаться прямой линией (рис.

При принятых допущениях магнитный поток вдоль магаито-провода изменяется по закону параболы, достигая максимума у основания сердечника (рис.

В каждой из этих зон потоки изменяются по различным законам.

Используя законы Кирхгофа для схемы замещения (рис.

В действительности при включении электромагнита на напряжение ток в обмотке изменяется во времени, причем закон изменения тока будет различным: один — до начала движения якоря, другой — когда якорь придет в движение.

196) легко определить скорость якоря, считая, что вследствие 'малого интервала зазоров она изменяется во времени по закону прямой: ycpi= (VQ-\-V\) /2 = v\ /2; время движения на первом участке будет A?

Согласно закону Био — Саввара-• Лапласа, элементарная индукция dB от тока iidy в место расположения элемента dl (рис.

Для бесконечно длинного проводника индукция на расстоянии х от оси определяется по закону полного тока1 Н1= (fi/M0)2л.

Этот закон изменения индукции справедлив при х^-r.

при заданном законе из-мененчя плотности тока.

При наличии апериодической составляющей в токе включения ЭДУ изменяется во времени по закону е —

По закону электромагнитной индукции {1 6), в диске (при «•=!

-сги, а _»'ш гротироречнло бы втором/ закону Кирхгофа.

Отсюда следует, что допущение о возможности скачкообразного изменения напряжения на емкости также будет противоречить второму закону Кирхгофа.

Отсюда следует основной закон коммутации: в процессе коммутации тек в индуктивности и напряжение на емкости изменяются плавно и не могут изменять :я скачком.

По закону полного тока, связь между током в обмотке i и напряженностью Н имеет вид / = ////?

Если в процессе отключения цепи ток изменяется по линейному закону

Частицы газа движутся с различными скоростями, им присущи разные температуры, соответствующие закону максвелловского распределения частиц по скоростям.

Наведенная ЭДС, определяемая по закону электромагнитной индукции (7 = — d'lijdt, для синусоидального потока Ф — Фтах sin u>/ рааrr d(t> * , ,,на и ----- — ш -- •--- о:чоФ х cos ад.

Между точками О и А зависимость U==f(i) следует так называемому закону трех вторых (?

По законам квантовой статистики, в каждом энергетическом состоянии находится не более одного электрона.

В режиме восстановления напряжения, когда задан закон изменения напряжения на промежутке, уравнение (6.

В силу закона Архимеда холодные частицы жидкости или газа будут занимать место ушедших переместившихся вверх горячих, что приведет к непрерывному движению возле нагретой стенки.

Если имеется однородный проводник, по которому прохекаег постоянный ток одинаковой во ticex точках поперечного сечения проводника плотности, то количество теплоты, выделяющееся в проводнике в единицу времени, в соответствии с законом Джоуля—Ленца будет равно

В проводнике 2 возникнут токи, направленные в соответствии с законом Ленца так, чтобы вызванный ими магнитный поток препятствовал изменению потока Ф\.

Этим фактом объясняется наличие знака минус в законе Фурье, Вектор grad Т называется градиентом температур: grad 7 ^ па——.

Для однородного изотропного тела, макроскопические частицы которого неподвижны друг относительно друга, физические параметры постоянны, а внутренние источники теплоты равномерно распределены в теле, используя закон Фурье (7.

Граничные условия первого рода на границе тела задаются законом распределения температуры

Граничными условиями второго рода называются такие условия, когда на границе тела задан закон распределения величины теплового потока: y,z,t).

Наиболее часто при аналитическом описании граничного условия третьего рода используется условие равенства теплового потока, подводимого к поверхности тела теплопроводностью и вычисляемого на основе закона Фурье, и теплового потока, отводимого с поверхности тела в окружающую среду и вычисляемого по формуле Ньютона: дп =--kr(T

Для каждого тела, участвующего в теплообмене, справедлив закон сохранения энергии: * над == "погл~Г' отр + «про п- (7.

На основании закона Планка в электрических аппаратах наибольшая интенсивность излучения для практического диапазона температур находится в пределах длин волн 0,8 — 40 мкм, т.

В общем случае плотность собственного излучения для серых тел подчиняется закону Стефана Больцмана p = 5,67e(7yiOO)4, (7.

Для области электрических аппаратов характерен частный случай, когда тепловой поток меняется по закону q(t')=q-0sm2ut'=q0(l—cos2a>t')/2.

Тепловой поток выражается но закону (7.

При расчете теплоотдачи излучением следует учитывать не только собственное излучение тел, определяемое по закону Стефана — Больцмана (7.

28) подставить соответственно удельные лучистые потоки тел / и 2 из закона Стефана — Больцмана (7.

41) иногда называют тепловым законом Ома.

Полученное выражение также может быть представлено в виде закона Ома и тогда считают тепловым сопротивлением цилиндрической стенки высоты h величину

4,а), перепад температур, согласно тепловому закону Ома, равен где дифференциал теплового ления цилиндрического слоя (8.

Уравнение Ньютона также можно рассматривать как тепловой закон Ома.

отдает теплоту с боковой поверхности по закону Ньютона.

Линейная плотность этих стоков Q, в соответствии с" законом Ньютона есть (?

Выражая тепловой поток в соответствии с законом Фурье и используя общее решение (8.

56) в соответствии с законом Фурье тепловой поток Р(0) = — /.

Это условие является тепловым аналогом первого закона Кирхгофа для электрической цепи.

58) и закона Фурье найдем Р ,-(/,-) = = — рД(5((— Л.

Исходя из закона Ома можно найти связь между напряжением питания обмотки U, ее МДС, удельным сопротивлением р и сечением s провода.

Преобразования выражения закона Джоуля — Ленца /> — (Iw) 3R/(w-w) =i (Iw) '2Rcf/w~(Iw) 2pjiDcp/(su<) приводит ражению мощности потерь в обмотке, в которое входит вестная величина числа витков обмотки.

Первому уравнению Максвелла можно придать форму закона полного тока который в элементарных условиях применительно к обмотке с числом витков ы.

В общем случае предположим, что теплоотдача происходит как с наружной цилиндрической поверхности, так и с внутренней по закону Ньютона с коэффициентами теплоотдачи /гнар и /гвт.

5) выражает закон электромагнитной индукции Фараде я, который в элементарной форме имеет вид e--=—d$!

Процесс отдачи теплоты через сердечник эквивалентен некоторому процессу отдачи теплоты по закону Ньютона непосредственно с внутренней поверхности катушки с коэффициентом теплоотдачи fea-г.

1 1 р и м е н и т е л ь н о к э л е к т р о м а г и и т н ы м э л с м е н-т а м синусоидального переменного тока закон Ф а р а д е я записывается так:?

116) не может быть вычислен, пока неизвестен закон изменения /(/).

Плотность тока / на площадке dS определяется из закона Ома как

С другой стороны, по закону Фурье для той же площадки поток теплоты dP может быть выражен через градиент температуры и коэффициент теплопроводности Я: dP = -^-d-LdS.

Для большинства металлов соблюдается закон Видемана — Франца — Лоренца, согласно которому pK==>LT, (9.

21) и выражения для сопротивления стягивания с учетом закона Ома можно ПОЛУЧИТЬ зависимость для -«того тока:

Сумма магнитных потоков в любом узле магнитной цепи равна нулю (аналогично первому закону Кирхгофа):

Сумма падений «магнитного напряжения» по замкнутому контуру равна магнитодвижущей силе этого контура (аналогично второму закону Кирхгофа).

Закон Видемана—Фоанца—Лоренца — коммутации тока 171 — Ома тепловой 284 — Стефана—Больцмана 264 — Фурье 260

Закон полного тока (1.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru